动量守恒概念问题如图，物块由静止从光滑斜面滑下，什.
编辑： admin 2017-03-03
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首先你说的这个水平面也要是光滑的才对.
其实这东西需要长时间领悟才能彻底.不过我可以告诉你个最基本技巧,所谓系统动量守恒就是系统的动量是不变的,2个方法都可以判定：1系统在某方向上不受外力或者所受到的合外力为零,动量守恒.2亲自计算,看看每时每刻系统的总动量是否不变.第一种方法比较常用.光滑水平面,没有摩擦,所以系统水平方向上肯定不受外力,守恒.竖直方向,斜面光滑,木块肯定加速斜向下滑所以,肯定有竖直向下的加速度,而三角是没有竖直方向加速度的,所以总体系统竖直方向是有加速度的,也就是竖直方向合外力不为零,所以系统竖直方向动量在增加,不守恒.下面我给你算算系统竖直方向的合外力.假设斜面的倾斜角为x,木块质量为m,三角质量为M,那么木块对三角的压力方向垂直于接触面,并且正压力等于mg*cos x,这个力的竖直分量还要在*cos x,所以木块对三角的竖直向下的压力为mg*cos x平方,分析三角可以看出,竖直方向受合外力为零,所以地面给他的支持力就是木块对其竖直向下的压力分量和三角本身重量的和,也就是（mg*cos x平方+Mg）,系统重力为（mg+Mg）,显然,x不是0度,那么系统重力就要大于地面对三角的支持力.合外力是这2个力的差,为mg（1-cos x平方）,方向向下.系统竖直方向动量不守恒.
提示：
恩，给你说说，水平方向上，小木块向左运动，给大木块向右的力，大木块向右运动，所以他们两个加起来的系统，等价于‘守恒’（可以理解为抵消）。竖直上 只有向下的小木块，大木块没有动，所以整体上是 向下了。所以 只有水平方向守恒
类似问题
类似问题1：动量守恒的概念问题为什么动量守恒给的条件是系统所受合外力为零?合外力冲量为零时,为什么不能使用动量守恒?请说明理由.[物理科目]
合外力的冲量为0,冲量是矢量,如果系统前一段时间,冲量为正值,后一段时间为负正,正好抵消,在这过程中,冲量的合成的确为0,刚开始和结束,这两个时刻,动量的确相等,但这过程中是不守恒的,先变大,后变小.
类似问题2：物理动量守恒的概念上的问题动量守恒不是要符合合外力=0吗,在那个验证动量守恒定律的试验中为什么那个m1球碰m2球是动量守恒呢,它明明受了力的呀[物理科目]
两球相碰的力是内力
本实验原理是通过测量落地距离来表示碰后速度,只考虑碰后瞬间两球的速度,在碰撞瞬间,竖直方向合外力为0,水平方向不受外力（忽略摩擦力）,因此动量守恒.
系统误差来自于摩擦力
类似问题3：动量守恒定义[物理科目]
动量,即物体的质量和速度的乘积,用来描述运动物体的作用效果,是物体机械运动的量度.
动量p=mv,单位取决于质量的单位和速度的单位.在国际单位制中,动量的单位是kg·m/s.
动量具有矢量性、瞬时性和相对性三个性质.动量的方向即速度的方向,而动量定义中的速度即瞬时速度,因此,动量是状态量.由于物体的运动速度与参考系的选取有关,所以物体的动量也与参考系的选取有关,通常情况下以地面为参考系.
动量守恒定律：相互作用的物体系统若不受外力作用,或所受外力之和为零,则系统总动量保持不变.
数学表达式：
1.p=p'(系统相互作用前总动量p等于相互作用后总动量p')
2.△p=0(系统总动量增量为零)
3.△p1=-△p2(相互作用的两个物体组成的系统,两物体动量增量大小相等方向相反)
4.m1v1+m2v2=m1v1'+m2v2'(相互作用的两个物体组成系统,前动量和等于后动量和)
成立条件：
1.系统不受外力或系统所受外力的合力为零
2.系统所受的外力的合力虽不为零,但比系统内力小得多,如碰撞问题中的摩擦力,爆炸过程中的重力等,外力比起相互作用内力来小得多,可近似认为系统的总动量守恒.
3.系统所受外力的合力虽不为零,但在某个方向上的分量为零,则在该方向上系统的总动量的分量保持不变.
1.弹性碰撞：碰撞过程中不但系统的总动量守恒,而且碰撞前后的动能也守恒.一般地两个硬质小球间的碰撞,就很接近弹性碰撞.
2.非弹性碰撞：碰撞中动能不守恒,只满足动量守恒.两物体间的碰撞一般是非弹性碰撞.
3.完全非弹性碰撞：两个物体碰后合为一体,具有共同的速度,满足动量守恒定律,但动能损失最大.
类似问题4：能量守恒与动量守恒是同一概念吗
当然不是同一概念!
能量有动能、电能、势能、内能……,能量守恒是指这些能量的总量保持不变,这里的总量是代数和,因为能量是标量；
动量则是质量与速度的矢量积,动量守恒是指物体系统的总动量矢量和保持不变,因为动量是矢量.
类似问题5：如何判断某一系统动量守恒,除概念外?[物理科目]
准确理解动量守恒定律的八性
晋江南侨中学 付剑仁
动量守定律内容是高考热点,学生掌握其内容实质有时不到位,使在应用时总感到困难或出错.要准确地理解动量守恒定律内容,应该要把握其八性,即条件性、普适性、任意性、矢量性、独立性、近似性、同时性、一致性.
动量守恒定律内容是：一个系统不受外力或者所受合外力之和为零,这个系统的总动量保持不变.
表达式为：m1v1 + m2v2 +……+ mnvn =m1 v1′+ m2 v2′+……+ mn vn′
一：条件性,普适性
任何物理定律都有其适用条件和适用范围,这是我们学习定律时的一个重要方面.对于动量守恒定律,其适用条件是：系统合外力为零或不受外力（在此要明确内力与外力区别）；其适用范围是：小到微观粒子,大到天体,不论是什么性质的相互作用力,即使对相互作用力的情况还了解得不太清楚,还有速度大到光速都适用,可以用“宏观低速,微观高速”来概括其适用范围即普遍适用.（有些人认为既然是普遍适用,也就不存在适用范围,这是错误的.）
二、任意性
“这个系统总动保持不变”由于我们应用时常常利用几个确定状态,使一些同学们理解具有一定的片面性,认为就是这几状态保持不变,其实在满足条件下任意时刻的总动量（大小、方向）是不变的.应用时常常确定某状态或稳定后的状态,有时应用其判断动量不守恒是一个很好的方法.
如图所示.在光滑的水平面上有木块A和B,质量分别为mA、mB它们的上表面粗糙,今有一小铁块C以初速度V0沿两木块上表面擦过,C铁块的质量为mC,最后C铁块滑离了B,（1）C滑上A时的A、B、C的总动量?（2）在C滑到A的中点时C的速度为VC1,A的速度为VA1求此时A、B、C的总动量（3）若C滑离A时A的速度为VA2,C的速度为VC2,求C滑离A时,A、B、C的总动量?（4）C滑到B的中点时C的速度为VC3 B的速度为VB3求此时A、B、C的总动量?（5）C滑离B时C的速度为VC4而B的速度为VB4求C滑离B时.（6）以上五个时刻对A、B、C三物块构成的系统来说其总动量是否相同?（7）当C滑到A或B中的任何位置时A、B、C的总动量是否会变化?
分析与（1）在C则滑上A时,A、B由于惯性其速度仍然为0.所以此时系统的总动量为p1=mCV0（2）在C滑到A的中点时,A受到C的摩擦力向前加速,由于B在A的前面使A、B间相互挤压而没有发生相对运动具有相同速度即此时VB1=VA1,所以此时系统的总动量为p2= mA VA1+mBVB1 +mCVC1（3）在C滑离A时,B与A接触无相互挤压具有相同的速度即VB2=VA2,所以此时系统的总动量为p2=mAVA2+mBVB2+mCVC2（4）C滑离A后A受到的合外力为零,由牛顿第一定律可知此后A做匀速直线运动,速度大小为VA2.所以此时A、B、C的总动量为p3=mAVA2+mBVB3+mCVC3（5）C滑离B时A的速度仍为VA2所以此时A、B、C的总动量为p4=mAVA2+mBVB4+mCVC4（6）以上五个时刻对A、B、C三物块构成的系统来说其总动量相同,因为系统所受合外力为零.（7）当C滑到A或B中的任何位置时A、B、C的总动量是不变化的,因为此过程中系统所受合外力为零.
三、矢量性
因为总动量是系统中各物体动量的矢量和,所以这是一个矢量方程,只要系统所受合外力为零,无论是直线上,平面、空间中动量都不变的,不过在高中阶段要求在同一直线上的动量守恒定律的应用,故掌握同一直线上的矢量运算方法是正确应用动量守恒定律解题的基础.
四、独立性
有时系统所受的合外力不为零,即动量不守恒,但系统在某方向上合外力为零（特别是互相垂直的两方向一方向合力为零,另一方向上合力不为零）,则系统就该方向上动量保持不变.动量守恒定律的独立性的成立基于力的独立性这一基础.所示,一质量为M的小车以v1速度在光滑的水平面上运动,一质量m为速度为v2的物体,以俯角为的方向落到车上并陷于车中的砂内,此后车速度变为多少?
分析与小球和车子组成的系统在陷入车中的过程中（因小球在竖直方向上做减速运动）外力不为零,但系统水平方向合外力为零,所以系统水平方向量守恒.取车子运动方向为正方向,因为车子与小球组成的系统水平方向动量守,所以有：mv2cosθ+M v1=(M+m) v
解得：
五、近似性
近似性是高中阶段定量计算应用较多的情况,近似性是源于系统相互作用时间短,相互作用时内力大,合外力虽不为零但仍可以应用动量守恒定律解题,这是因为这样应用结果产生的误差是极小的,而给我们计算带来了巨大的简化.下面加于证明, 设系统有两个物体m1、m2相互作用 设m2 对m1的作用力为F21,作用时间为t1,设m1 对m2的作用力为F12,作用时间为t2,m1受到除F21外的其它力的合力为F1 ,m2受到除F12外的其它力的合力为F2,且F21 >>F1和F12 >>F2 ,对在m1、m2相互作用过程中应用动量定理 对m1应用动量定理：（F21 + F1 ）t1＝m1 v1′－m1v1 ⑴ 对m2应用动量定理：（F12 + F2 ）t2＝m2 v2′－m2v2 ⑵ 在⑴⑵的左边（F21 + F1 ）t1,（F12 + F2 ）t2,由于F21>>F1和F12 >>F2,由平行四边形定则可知F1和F2可以不计即可近似地转化为：
F21 t1＝m1 v1′－m1v1 （3）
F12 t2＝m2 v2′－m2v2 （4）
由牛顿第三定律可知：F21＝－F12 ；t1=t2 即 F21 t1=t2＝－F12t2 （5） 由（3）（4）（5）式得： m1 v1′－m1v1＝m2 v2′－m2v2 由此得到： m1v1+m2v2 =m1 v1′+m2 v2′ （6）
（6）式说明这种情况下尽管F1 与F2合力（即系统所受的合外力）不为零总动量保持不变,这就是近似性.
在碰撞现象和爆炸现象中其系统内的物体间的相互作用力巨大且作用时间短满足近似性要求,故遇到碰撞和爆炸现象时都可以应用动量守恒定律解题,而不用判断动量守恒条件是否成立.
六、同时性,一致性
由动量守恒定律表达式为：
m1v1 + m2v2 ……+ mnvn = m1 v1′+ m2 v2′ ……+ mn vn′
等式左边有n个速度,右边也有n个速度,其间还有n个质量,由于质量不变性（除高速运动物体外）,而速度具有相对性：即物体的运动总是相对某一参考系来说的,对不同的参考系同一物体的运动速度会不同,所以要正确应用动量守量定律,这2n个速度必须是相对同一参考系,即为一致性.左边n个速度必须是同一时刻,右边n个速度也必须是与左边时刻不同的同一时刻,这就是同时性,在应用动量守恒定律解题时同时必然要考查,属基本要求.而一致性的要求较高,在高考中不做要求.一般地在考查动量守恒定律的一致性时对同时性的理解也提高了要求.
例：如图,在质量为M的小车的最右端站着一个质量为m的人,人和车以共同的速度 v0向左运动.若人水平向右以相对车的速度μ跳离小车,求人跳离小车后小车的速度?
有不少同学这样设人跳离小车后小车的速度为v （即v车→地）,取 v0（即v0人车→地）方向为正则v人→地= v0-μ
由动量守恒定律可得：（m+M）v0 =M v+mv人→地
即（m+M）v0=M v+m（v0-μ）解得v= v0+ mμ/M
这种解法是错误的,此过程体现了对同时性没有正确理解和应用,人跳离车前的时刻,人和车速度都为v0,而μ是人跳离车时对车的速度,根据同时性这时μ一定是相对人跳离车时车的速度即是所求的车速,而μ绝不是相对跳离前的车速,这样违背了动量守恒定律的同时性.所以正确解法为：设人跳离小车后小车的速度为v （即v车→地）,取 v0（即v0人车→地）方向为正则v人→地= v -μ
由动量守恒定律可得：（m+M）v0 =M v + mv人→地
即（m+M）v0=M v+m（v -μ）解得v= v0+ mμ/(M+m)
下面留一道题思考以对同时性和一致性有进一步理解. 有3个人质量均为m的人,站在质量为M、正以速度v0前进的车厢中,如果忽略车厢与地面间的摩擦力,计算以下各种情况下,车厢的速度的大小：（1）3人均以对地的相同ν,向车速的反方向共同跳出和依次跳出；（2）3人均以对车的相同速度μ,向车速反方向共同跳出和依次跳出